2.3 后处理

使用电磁宏可以得到各个载步或者时间点时刻磁力线以及磁场强度矢量、以及二次线圈上的感应电压等参数。

当给初级线圈加上交变电压时，根据麦克斯韦方程，变化的电场产生变化的磁场，磁场会穿过线圈形成闭合磁场，散布在线圈周围。由于铁芯的约束，使得磁场沿着铁芯绕，形成闭合磁场，又称为主磁通。

图4、图5显示了模拟得到的磁场分布，从图中可以明显观察到磁力线走向以及大小。通过观察可以了解到，铁芯内的磁场分布较均匀，由于是1/2模型，会体现出铁芯中间处磁场较集中，故磁感应强度相对铁芯边缘处的值较大。铁芯内磁场强度在0.85～1.6 T之间，在理论计算范围内，从而证明模型以及计算方法的正确性。

由于不存在没有电阻、铁损的变压器，所以变压器都不是理想的，会有损耗，这就使得原、副线圈上的电压不是完全符合电压平衡公式。仿真时在变压器初级线圈上加上220 V的工频电压，仿真结果得到次级电压约为2 240 V(见图6)的高压，比理想变压器的次级电压要低，符合实际变压器的特点。与实验测试推算结果相比，误差在3%以内，证明了仿真的假设和方法是对的。

如果仔细观察图5，会发现在初、次级线圈中间有一条很窄的磁场通道(这就是被漏磁冲片引导的磁通)，使得部分磁场从这里穿过，形成漏磁，通过三维模型能很明显的观察到漏磁的存在。当进一步细分漏磁冲片网格，加入实际B-H曲线(如图7所示)后，发现漏磁量增多，由原来的0.1%增加到1%，如图8所示。

图7的横坐标表示磁场强度H，单位为A/M，纵坐标表示磁感应强度，单位为T。

对比图5、图8，可以发现铁芯内磁场强度变小了，这是由于加入了B-H曲线后，在B=1.65 T左右时达到了饱和(如图7所示)，抑制了铁芯内磁场的增加，使得铁芯的磁场没有线性μ时的磁场强度大。也正是由于B-H的抑制作用，使得一部分磁场分流到了漏磁冲片，形成了较大的漏感。