1热力循环的概念

热力循环是指热力系统经过一系列状态变化，重新回复到原来状态的全部过程。热力循环分为正向循环及逆向循环。将热能转换为机械功的循环称为正向循环;将机械功转换为热的循环，称为逆向循环。通过工质的热力状态变化过程，可以将热能转化成机械能而做功，而要做出功一般必须通过工质的膨胀过程，但是任何一个热力膨胀过程都不可能一直进行下去，并连续不断地做出功。这是因为工质的状态将会变化到不适宜继续膨胀做功的情况，而且任何热力设备，其尺寸也都是有限的。

例如，通过定温膨胀或绝热膨胀过程做功时，工质的压力将降低到不能做功的水平，而工质的容积V又将增大到设备尺寸不能允许的程度，典型的例子是封存于气缸内的一定质量的气体，当其膨胀做功时，压力将不断下降，容积不断增加，而这个膨胀过程可能由于压力降得太低以至于无法继续做功，或者由于受到气缸尺寸的限制使得容积不能无限制地增大。因此，为使连续做功成为可能，工质在膨胀后还必须经历某种压缩过程，使它回复到原来状态，以便重新进行膨胀做功的过程。这种使工质经过一系列的状态变化，重新回复到原来状态的所有热力过程的组合就叫做一个循环。在状态参数的平面坐标图如压容图或温熵图上，循环的全部过程必定构成一条封闭曲线，其起点和终点重合(见图1)。整个循环可以看作一个闭合过程，所以也称循环过程，简称循环。工质在完成一个循环之后，就可以重复进行下一个循环，如此周而复始，就能连续不断地把热能转化为机械能。

循环可以沿着两个方向进行，即上述的正向循环和逆向循环，本章侧重讨论正向循环，也称热力循环。汽轮机、燃气轮机等热机都是按正向循环工作的。循环的全部过程可以在一个气缸内进行，如柴油机循环(又称狄塞尔循环);也可以分别在几个部件内进行，如燃气轮机循环(布雷顿循环)。各种热动力设备采用的循环各不相同，各具特点，但他们的基本特征是相同的。现以闭口系统中1kg工质的正向循环为例，说明正向循环的性质。

图1

图1在p-v图上示出了该循环，这个循环是一个抽象的、任意确定的正向循环。正向循环在状态参数坐标图上是按顺时针方向进行的。压容图上的循环过程，以循环的左、右两个端点(即比体积v最小的点1和最大的点2)为分界，把该循环分成上、下两段。

在上边一段，从1-a-2的过程为膨胀过程，该过程的膨胀功以面积1-a-2-3-4-1表示。为了能使工质继续做功，必须将工质沿另一过程从2压缩回到1。显然，为了使工质在一个循环中能够对外界有净功输出，该压缩过程必须沿着一条较低的过程线，如图中2-b-1曲线所示，将工质从2压缩到1点，该过程消耗外功，消耗功的绝对值以面积2-b-1-4-3-2表示，其代数值为负值。这样，从1-a-2-b-1就完成了一个循环。单位工质完成一个循环对外作出的净功以w表示。显然，在图形上，表示该净功的面积为面积1-a-2-3-4-1减去面积2-b-1-4-3-2，这正好就是封闭的循环过程曲线1-a-2-b-1所包围的面积。

为了使工质在完成一个循环之后能够对外作出正的净功，循环中膨胀过程线的位置必须高于压缩过程线，以使膨胀功在数值上大于压缩功，如何做到这一点呢?参看图2-1左图，我们任取一个比体积v，过该点作横轴的垂线与膨胀过程线交于点5，与压缩过程线交于点6。

为了使膨胀过程线在压缩过程线上方，必须有p5>p6，既然v是相同的，因此必然有T5>T6，其余各点情况都是相同的，因此，膨胀过程线上各点的温度都高于相同比体积时压缩过程线上相应点的温度(两端点1，2除外)。

怎样做到这一点呢?我们可以使工质在膨胀过程中(或在膨胀开始前)与高温热源接触，并从中吸入热量，以保证膨胀过程中工质有较高的温度水平;而在压缩过程开始之前先将工质冷却，或在压缩过程中使工质与一冷源即低温热源相接触并对其放热，这样就可保证压缩过程中工质有较低的温度，从而保证压缩过程线位于膨胀过程线下方，使循环净功为正值。

燃气轮机就是一个正向循环的例子：从高温热源吸热，输出机械功，并且要向低温热源放出热量。与正向循环比较可知，逆向循环沿逆时针方向进行，其压缩过程线位于膨胀过程线上方，因此压缩功大于膨胀功，为了实现这一循环，必须从外界向机器输入机械功。电冰箱中，由外界供给机械能(由电能转换而来)，使冰箱中的热量排向温度较高的大气。空调机也是按逆向循环工作的。许多空调机同时又能供暖。用于空调制冷时，外界输入机械功，将室内热量排至温度较高的室外;用于供暖时，则从温度较低的室外吸收热量，连同机械功转化而来的热量供给室内，这就是所谓热泵。

2 燃气轮机循环的四个热力过程与工作原理

通常，在可逆的理想情况下，燃气轮机是由四个热力过程组成的正向循环来实现把热能转化为机械功的动力机械，它们是：

(1)理想绝热压缩过程

对于燃气轮机循环，压缩过程是在压气机中完成，过程中工质状态参数将按绝热过程的规律(pvk=常数)进行变化：压力不断上升，比容逐渐减小，温度伴随增高。由于工质流量相对大、对外界的散热很小，通常认为与外界没有热量交换，因而是绝热过程，即工质与外界没有热交换，工质状态变化是靠部分透平膨胀功驱动压气机来实现的。另外，在理想的可逆情况下，压缩过程中工质的熵值为常数不变，因此理想绝热压缩过程又称为等熵压缩过程;而实际的绝热压缩过程，由于存在的摩擦涡流等因素的影响，将使工质内能增加(温度升高更多一些)，等价于从外部加入同样数量的热量，过程是不可逆的，熵总是增加的。

(2)等压燃烧过程

燃气轮机循环的加热过程是在燃烧室中完成的，从压气机出来的高压气体吸收喷入燃烧室的燃料燃烧释放的热量，燃烧过程的结果是使工质吸收了外界加入的热量Q1，而没有与外界发生机械功的交换。对于加热过程，工质状态参数将按定压过程的规律(v/T=常数)进行变化：压力恒定不变(p=常数)，比容(比体积)不断增加，温度逐渐上升，熵值也相应增加。

(3)理想绝热膨胀过程

燃气轮机循环的膨胀做功过程是在透平中完成，过程中工质状态参数也将按绝热过程的规律(pvk=常数)进行变化，只不过变化的趋势与压缩过程正相反：压力不断下降，比容逐渐增大，温度伴随降低。通常也认为与外界没有热量交换，因而也是绝热过程，即工质与外界没有热交换，借助工质状态变化来实现膨胀做功。同样，在理想的可逆情况下，膨胀过程中工质的熵值为常数不变，因此理想绝热膨胀过程又称为等熵膨胀过程;而实际的绝热膨胀过程，由于存在的摩擦涡流等因素的影响，过程是不可逆的，熵总是增加的。

(4)等压放热过程

燃气轮机循环的是向大气环境排气放热来完成的，由于环境相对与循环系统体系来说，可认为是“无限大”，其压力为恒定不变，并与外界没有机械功传递。这样，对于放热过程，工质状态参数也将按如下变化：压力恒定不变(p=常数)，比容(比体积)不断减小，温度逐渐下降。